3.5 矿浆流态 Vm/Vo（磁力速度与矿浆流速之比）是高梯度磁选捕集方程中 的一项重要因子，决定了高梯度磁选机运行情况的好坏。
当磁介 质、场强、被分选物料性质等因素确定后，Vm 是定值，此时Vo对 磁选结果起主要作用。
研究表明，矿浆低速流过磁介质时，矿粒 都在磁介质丝的正面得到捕获，这时料流对粒子的拖曳力不够 大，一些非磁性颗粒难免与磁介质丝碰撞而夹杂到磁性颗粒中 间，从而形成机械夹杂。
当矿浆流速加大到一定程度时，矿浆将 在介质丝的背面产生漩涡，此时料流的拖曳力较大，颗粒很难在 磁介质丝正面捕集，非磁性颗粒因不受磁力而直接被料流带走， 这就是所谓的涡流高梯度磁选，涡流磁选大大提高了高梯度磁选 的选择性。
但在大流速的情况下，为达到理想的回收率，必须增 大磁场，以使磁力大于流体拖曳力。
86 根据 DLVO理论，颗粒系统总势能取决于双电层势能VR 和 德华相互作用势能VA： VT=VR+VA （9 对于磁性颗粒之间的相互作用，Svoboda将 DLVO理论扩展 立了磁絮凝理论模型，其总势能为 VT=VR+VA+Vm （10 中：Vm 为颗粒之间的磁吸引能。
基于此，通过调节系统颗粒之间的相互作用可以使体系达到 宜分选的分散状态。
强化分散的另一途径是化学分散，即利用分散剂，分散剂的 散作用机理可以归纳为以下几点： 由式（3）看出，当j，λ，a1为定值时，螺线管轴线中点的磁场 度主要与F（α，β）有关，即与螺线管的几何尺寸有关。
作者曾对自己设计的，由16盘小线圈组成的螺线管在不同 度时轴线中点的磁场强度H0进行了测定，结果如图2所示。
螺线管的参数为：a1=4.3cm，α =3，j=828A/cm 2 ，λ = 576，每盘小线圈的厚度为2.1cm。
73 由图2看出，螺线管轴线中点的磁场强度H0随其长度（β）增 加而增加。
在螺线管较短时（β <2），H0增加较快；螺线管较长 时（β>2），H0增加很慢，最后趋于饱和，其值接近0.4πIn（In是 螺线管单位长度安匝数）。
这说明螺线管较短时漏磁较多，随着 螺线管的增长，漏磁逐步减少，最终趋于零。